Многие годы производители транзисторных усилителей водили аудиофилов за нос, предлагая им правдоподобные объяснения, почему следует старую модель усилителя замиенить на новую. Коротко напоминаю эти объяснения:
— слишком велики гармонические искажения (в новых моделях усилителей искажения снижены до 0,0001%);
— мал коэффициент демпфирования (коффициент демпфирования достиг 1000);
— недостаточно широка полоса воспроизводимых частот (полоса была расширена до 5 МГц);
— усилители ограничивают скорость изменения сигнала (на лицевых панелях новых усилителеи появилась надпись High Speed Amplifier»);
— громкоговоритель требует большего тока (и вот множество включенных параллельно выходных транзисторов обеспечивают выходной ток усилителя 100 А).
Этот список можно было бы продолжить.
Пока удавалось поддерживать у адиофилов веру во все эти технические «заморочки», на рынке усилителей царило оживление…
Имеет ли лампа преимущество перед транзистором? И если имеет, то при каких условиях они проявляются? Ответы Вы найдете в этой статье.
Чтобы сразу не впасть в мистику, рассмотрим на физическом уровне различия между ламлой, полевым и биполярным транзисторами.
Лампу (возьмем в качестве примера триод) можно рассматривать как «проводник», который состоит из тщательно очищенных от кислорода электродов — анода и катода, — а также вакуумного промежутка между ними, заполненного носителями заряда — энергетически возбужденными свободными электронами. Переносимый через вакуум свободными электронами ток анода управляется напряжением между сеткой и катодом.
Усилительные свойства триода можно характеризовать крутизной характеристики, то есть отношением при-ращендя тока анода к приращению напряжения «сетка — катод» (при неизменном напряжении на аноде). Независимость крутизны от электрических режимов лампы является показателем ее линейности. Особенно важно, что крутизна характеристики триода мало зависит от тока анода (в большинстве случаев она пропорциональна примерно корню 3-й степени из величины этого тока). Влиянием входной характеристики лампы ва линейность можно пренебречь, так как в режиме отрицательного смещения сетки ток в ее цепи отсутствует.
Межэлектродные емкости постоянны и не зависят от электрических ре-жимов лампы. Немаловажно также то. что основные параметры лампы не зависят от температуры анода или, иначе, от выделяемой на нем мощности. И еще одно важное преимущество именно триода — низкое внутреннее сопротивление, которое при оптимальном режиме использования лампы меньше сопротивления нагрузки приблизительно в два раза.
Зависимость внутреннего сопротивления от тока анода обратна зависимости крутизны триода от этого тока, поэтому в режиме, а котором сопротивление нагрузки больше внутреннего сопротивлений, усилениелампы практически не зависит от тока анода.
Полевой транзистор тоже можно рассматривать как «проводник». Проводящей частью транзистора является канал в кристалле сверхчистого кремния, тип проводимости которого (p или n) задается ничтожной примесью индия или мышьяка. В зависимости от типа проводимости транзистора а канале перемещаются носители заряда: свободные электроны или «дырки» (не заполненные электронами места в кристаллической решетке). Как и в ламповом триоде, ток на выходе полевого транзистора (ток стока) управляется напряжением между затвором и истоком.
Усилительные свойства полевого транзистора (как и лампы) можно характеризовать крутизной (то есть отношением приращения тока стока к приращению напряжения «затвор — исток»).
Полевой транзистор имеет более выраженную нелинейность, чем лампа. Почти у всех типов полевых транзисторов крутизна увеличивается пропорционально квадратному корню из величины тока стока.
Как и у лампы, ток управляющей цепи (цепи затвора) отсутствует, поэтому нелинейностью входной характеристики полевого транзистора можно пренебречь.
Несколько хуже с межэлектродными емкостями. Наиболее важная емкость «сток — затвор» зависит от действующего между этими электродами напряжения.
Самым неутешительным фактом следует признать высокую чувствительность тока стока и крутизны полевого транзистора к изменениям температуры его кристалла. Эта чувствительность объясняется ростом подвижности носителей заряда при увеличении температуры и обычно характеризуется температурным коэффициентом напряжения «затвор — исток» (то есть приращением напряжения на затворе. которое необходимо для поддержания на постоянном уровне стока транзистора при повышении температуры его кристалла на один градус). В зависимости от режима, в котором используется полевой транзистор, температурный коэффициент может принимать значение от 2 до -3 мВ/град (Полевой транзистор может быть поставлен в такой режим, при котором температурный коэффициент будет равен нулю).
Хуже всего то, что температура кристалла транзистора, хотя и с инерцией (определяемой тепловой постоянней времени этого транзистора), но успевает почти за всеми изменениями рассеиваемой в транзисторе мгновенной мощности, однако об отрицательном значении этого мы поговорим несколько позднее.
Кроме транзисторов со статической индукцией, остальные типы полевых транзисторов имеют внутреннее сопротивление значительно большее, чем сопротивление нагрузки.
Биполярный транзистор -также своего рода «проводник». Однако физические процессы, связанные с прохождением в нем тока, коренным образом отличаются от тех, которые протекают в лампах и полевых транзисторах.
Первое отличие состоит в том, что носителям заряда, а ими являются электроны или дырки, приходится преодолевать два барьера (p-n-перехода): эмиттер — база и база — коллектор, то есть дважды переходить от кристаллической решетки одного типа к решетке другого типа.
Второе отличие — в принципе упран-ления током коллектора. Величина этого тока зависит от количества «впрыснутых» из эмиттера в базу так аазываем&пс неосновных для нее носителей, которые «блуждают» в ней, дока не будут втянуты сильным электрическим полем коллектора, смещенного в обратном направлении по отношению к безе. Управление впрыскиванием в базу аеосновных носителей осуществляется путем смещения в прямом направлении (иначе говоря, приоткрывания) база-эмиттерного перехода транзистора. Усилительные свойства биполярного транзистора также можно характеризовать крутизной (то есть отношением приращении тока коллектора к приращению напряжения базе — эмиттер). В соответствии с теорией крутизна биполярного транзистора приблизительно пропорциональна току коллектора, поэтому ои имеет более выраженную нелинейность, чем полевой транзистор.
В отличие от лампы и полевого транзистора, к нелинейности крутизны биполярного транзистора следует добавить нелинейность его входной характеристики. И это понятно, так как даже по виду она мало чем отличается от вольтамперной характеристики прямо смещенного диода.
С межэлектродными емкостями здесь творится то же самое, что и в полевом транзисторе. Наиболее важная емкость перехода коллектор — база биполярного транзистора зависит от действующего между этими электродами напряжения.
В биполярном транзисторе мы также сталкиваемся с высокой чувствительностью его параметров к изменениям температуры кристалла. А именно, температурный коэффициент напряжения база — эмиттер равен -2,2 мВ/ град, а коэффициент усиления по току транзистора увеличивается на 2-3 % / град. Так же как и в полевом транзисторе, температура кристалла биполярного транзистора с инерцией (определяемой тепловой постоянной времени) успевает за изменениями рассеиваемой в транзисторе мгновенной мощности.
Внутреянее сопротивление биполярных транзисторов тоже не оставляет никакой надежды — оно всегда больше сопротивления нагрузки.
Сгруппируем теперь наиболее важные и вполне объективные отличия лампы, полевого И биполярного транзистора в таблице 1.
^Нажмите для увеличения^
|
| ^Нажмите для увеличения^ |
Главных отличий три. Биполярный транзистор отличается от лампы термочувствительностью основных параметров, большей нелинейностью входных и выходных характеристик (полевой транзистор занимает в этом ряду промежуточное положение); а кроме этого, лампа (триод) превосходит транзистор в части удобства согласования своего внутреннего сопротивления с громкоговорителем.
С моей точки зрения, всего этого вполне достаточно, чтобы предпочесть ламповый усилитель усилителю на полевых транзисторах, а последний — усилителю на биполярных транзисторах.
Объективист: Ваша точка зрения звучит не очень убедительно, ведь против отмеченных вами недостатков транзисторов есть радикальное средство — отрицательная обратная связь (ООС), Лучше поищите причины плохого звучания транзисторных усилителей в их схемах.
Автор: Согласен. Сравним традиционный и хорошо зарекомендовавший себя усилитель на лампах (см. схему на рис. 1) я достаточно простой для рассмотрения усилитель ва биполярных транзисторах (см. схему на рис. 2).
Главное, что отличает ламповый усилитель, — это выходной трансформатор, который служит для преобразования низкого сопротивления громкоговорителя в оптимальное сопротивление нагрузки выходных ламп. В транзисторном усилителе оптимальное согласование возможно без применения трансформатора. Без трансформатора в ламповом усилителе трудно обойтись хотя бы потому, что с его помощью обеспечивается симметричная работа выходного каскада в режиме «тяни-толкай» (push-pull). В транзисторном усилителе этот режим может быть достигнут включением последовательно транзисторов разного типа проводимости. Лампу с противоположным типом проводимости, к сожалению, пока не изобрели.
О.: Видите! Транзисторный усилитель не сложнее лампового, а главное — в нем нет выходного трансформатора, поэтому если транзисторы сами по себе не вызывают слабо поддающуюся объективному анализу «порчу» звука, то транзисторный усилитель должен звучать лучше лампового.
А.: Не спешите с выводами, а внимательно всмотритесь в обе схемы (рис. 1 и 2). Принципиальным отличием лампового усилителя от транзисторного является отсутствие в нем ООС. В транзисторном же усилителе каждый транзистор и усилитель в целом охвачены ООС. Действительно: Т1 охвачен местной последовательной ООС по тону через R3, Т2 охвачен местной ООС потоку через R 6, выходные транзисторы ТЗ и Т4 охвачены местными ООС по току через резисторы R7 и R8 с также последовательной ООС по напряжению через сопротивление громкоговорителя; усилитель в целом охвачен общей последовательной ООС по напряжению через делитель из резисторов R4 и R3 (рис.2).
О.: Хотя от использования ООС я вижу только пользу, однако готов предложить вам схему транзисторного усилителя, в котором ООС нет (см. рис. 3).
А.: Не хочется быть мелочным, но каждый биполярный (или полевой) транзистор имеет последовательную ООС по току, которая образуется в результате падения части сигнала на внутреннем сопротивлении эмиттера (истока) транзистора. Этими связями можно было бы пренебречь, если бы предлагаемая схема не нмела более серьезных недостатков.
Первый — это на порядок бОльшие (по сравнению с ламповым усилителем) и неблагоприятные по спектру нелинейные искажения.
^Нажмите для увеличения^
|
| ^Нажмите для увеличения^ |
^Нажмите для увеличения^
|
| ^Нажмите для увеличения^ |
Если ламповый усилитель не доводить до клиппинга, гармонические искажения на его выходе не превышают 1-3%, причем в составе этих искажений доминирует 3-я гармоника; вторая в результате действия принципа «тяни-толкай» компенсируется, а высшие гармоники затухают. В усилителе, показанном аа рис. 3, сочетание нелиней-н остей входных и выходных характеристик биполярных транзисторов является причиной образования целого спектра гармонических, а в случае сложного сигнала — значительно больших по мощности интермодуляционных искажений высших порядков. Спеаиалистам хорошо известно, что эффективных средств для уменьшения нелинейных искажений высших порядков нет. Применение ООС даже ухудшает положение, так как с ее помощью искажения низших порядков преобразуются в искажения более высоких порядков.
Присутстаиев музыкальном сигнале даже небольших по величине продуктов интермодуля ции высших порядков вызывает у слушателя ощущение «металличности», жесткости, шероховатости, замутненности звучания, чаще всего такое звучание называют аросто ненатуральным.
Второй недостаток предложенной схемы — это зависимость параметров усилителя от мгновенной температуры кристаллов транзисторов. В этом нетрудно убедиться, собрав предлагаемую схему и наблюдая затем, как гуляют ток в транзисторах и напряжение на выходе усилителя, особенно если слегка подуть на собранную схему. Можно стабилизировать выход усилителя, применив для этого так называемый следящий привод (который, кстати, является разновидностью ООС), однако как решить проблему искажений, которые принято называть «тепловыми»?
Тепловые искажения (Подробно о тепловых искажениях см. мою статью в журнале «Техника кино и телевидения». 1987, № 6.с. 10-17 ) возникают, когда изменение сигнала (напряжения и тока) на выходе транзистора сопровождается изменением рассеиваемой в нем мгновенной мощности и, как следствие, меняется мгновенная температура его кристалла, что вызывает следующие явления: в процессе усиления музыкального сигнала коэффициент усиления по току выходных транзисторов плавно (из-за инерции тепловых процессов) изменяется на 20-30%. Эти изменения, а свою очередь,становятся причиной инфразвуковых интермодуляционных искажений в усилителе, к которым ухо слушателя чрезвычайно чувствительно.
Другое проявление тепловых искажений объясняется тем. что напряжение база — эмиттер зависит от температуры кристалла транзистора. Оказывается, что изменение напряжения (и тока) на выходе транзистора, которое представляет собой изменение рассеиваемой в нем мощности, сначала преобразуется а изменение температуры кристалла транзистора, а затем в изменение напряжения база — эмиттер, которое, в свою очередь, снова преобразуется в напряжение (и ток) на выходе транзистора. В результате этих преобразовании в каждом транзисторе усилителя (и особевно в изображенном на рис. 3) возникает нелинейная электротепловая отрицательная обратная связь, которая, если не использовать местные ООС по току, вызывает в области низких звуковых частот (ниже частоты 150 Гц) уменьшение усиления на 10-15 дБ, я также рост гармонических и интермодуляционных искажений, которые достигают 10-15%.
Третий недостаток схемы усилителя показав на рис. 3 — это его недопустимо высокое выходное сопротивление. Если выходное сопротивление усилителя больше, чем сопротивление громкоговорителя, звучание последнего характеризуется повышенной гулкостью и затягиванием басов. В связи с этим международные стандарты в области hi-fi а качестве «минимального требования» рекомендуют, чтобы выходное сопротивление усилителя не превышало 1/3 величины сопротивления громкоговорителя.
Обеспечить требуемое выходное сопротивление усилителя на транзисторах (кроме тех случаев, когда в качестве выходных использованы полевые транзисторы со статической индукцией) можно, если включить параллельно громкоговорителю резистор или охватить выходной каскад отрицательной обратной связью по напряжению.
Думаю, что в транзисторном усилителе без ООС не обойтись, так как для того, чтобы обеспечить даже скромные значения нелинейных искажений и приемлемое выходное сопротивление, усилитель на транзисторах должен как минимум иметь глубокие местные ООС.
О.: Почему с таким упорством вы провозглашаете нежелательность применения в усилителях ООС, при этом даже готовы мириться с таким анахронизмом ламповых усилителей, как выходной трансформатор? Что вы можете сказать плохого об ООС после 60 лет ее успешного применения во многих областях техники?
А.: О том, как ведет себя ООС в усилителях, договорим позже. Сначала рассмотрим некоторые эффекты, вызванные прохождением музыкального сигнала через проводники (Следует говорить даже не о самом проводнике, а о почти невидимых, однако физически существующих структураых барьерах в проводнике, а также о барьерах в месте соединения проводников), включая конденсаторы, лампы и транзисторы. Как я уже говорил вам в нашем недавнем споре («AM» .№ 4 (5) 95, с. 5), сигнал в проводнике расщепляется на несколько составляющих, которые рас-прострадяштся по нему с разной скоростью.
^Нажмите для увеличения^
Наблюдается так называемое многодуговое распространение сигнала. Прохождение сигвала через проводник можно представить с помощью сигнального графа (см. рис. 4а). На нем А — передача сигнала со скоростью света и с практически неизменной амплитудой; B.С.D — передача сигнала с разной задержкой и разным коэффициентом, скажем, на два порядка меньшим, чем по пути А.
Вряд ли при прохождении через такой проводник синусоидального сигнала можно заметить какие-либо изменения на его выходе. Изменения можно было бы обнаружить на музыкальном сигнале, однако подобные измерения еще не научились делать.
О.: Интересно, почему же провод реагирует на музыкальный сигнал и не реагирует на синус?
А.: Причина в том, что музыкальные сигналы отличаются от синуса гораздо большей изменчивостью ( Для специалистов: изменчивость сигнала имеет строгое математическое толкование и означает текущий интеграл модуля второй производной по времени сигнала, просматриваемый через скользящее «временное окно» субъективного восприятия (об этом см.: С. Мэзон. Г. Циммерман. Электроивые цепи сигналаи системы. М., 1963, с. 246-250 идр.)).
Неожиданные амплитудные всплески, динамические переходы от одного гармонического состава к другому наиболее важны при восприятии музыки. Именно они придают звучанию живость и энергичность. При многопутевом распространении сигнала в проводниках, в частности в цепях усилителя. участки сигнала с повышенной изменчивостью разрушаются, происходит их фазовая деструктуриэация. В этом смысле можно говорить о существовании не обозначенных на схеме усилителя фильтров, ограничивающих или преобразующих изменчивость сигнала. Частным случаем эке обозначенного на схеме фильтра изменчивости является обычный фильтр ограничения высоких частот. И все же, если фильтр невидим и при этом не воздействует на спектральный состав сигвала, обнаружить его с помощью стандартных методов измерений не так просто.
Если стандартные методы не готовы «переварить» музыкальные сигналы , то наш мозг справляется с этой задачей вполне удовлетворительно. Когда вы сравниваете звучание кабелей, то в первую очередь замечаете разницу в ясности передачи деталей, интонационного рисунка я динамики. Области частот, в которых плохо передается изменчивость сигнала, звучат вяло. невыразительно, тихо, а область, в которой изменчивость хорошо слышна, начинает доминировать, хотя на АЧХ кажущийся подъем и не обнаруживается.
О.: Мне кажется, вы саова увлеклись тестированием кабелей. Лучше расскажите, чем же вредна ООС?
А.: Да, пожалуй. Но именно высказанные мною соображения помогут нам разобраться в этом вопросе. Изобразим некий гипотетический усилитель с ООС в форме сигнального графа (рис. 4б). У этого усилителя прямая ветвь имеет два пути прохождения сигнала: один имеет мгновенную передачу А, инвертированную по фазе, а другой с передачей В (где | В | << | А |) за-держивает сигнал на время T. Обратная связь с передачей b возвращает сигнал мгновенно. Коэффициент передачи через этот гипотетический усилитель короткого импульса в момент t=0 можно представить соотношением
Hпри t=0 = A / (1 — Ab),
а в момент t=T для этого же импульса — соотношением
Ht-T = B / (1 — Ab).
На этом процессы в петле ООС не заканчиваются. Дело в том, что последний отклик через ООС снова возвращается на вход усилителя и вызывает до-полиительвый отклик в момент t=2T:
Ht=2T = bB^2 / (1 — Ab)^2.
Получив дополнительную задержку, сигнал снова попадает на вход усилителя, и так далее. В результате вместо двух откликов на одна импульс иа выходе усилителя С ООС будем иметь их бесконечное множество с затухающей во времени амплитудой:
Ht=Tn | n->8 = (b^(n-1))*(B^n) / (1 — Ab)^n.
Оказывается, что при бесконечном числе обходов петли сигнал достаточно ощутимо размывается во временя. В случае общей петли ООС речь может идти о времени размывания от 100 мс и более, и поэтому наиболее заметным последствие» действия ва звук общей ООС является ухудшение динамики и ослабление энергичности звучания музыки.
Именно теперь можно понять, почему местные ООС лучше ведут себя на звуке, чем общие. Более короткий путь сигнала в петле, как следствие меньшие по величине задержки — в итоге более короткий период размывания сигнала. Однако ае стоит обольщаться: ведь и в этом случае сигнал разрушается, причем страдают его наиболее изменчивые участки.
Описанные явления усугубляются, когда выше определенной частоты (так называемого доминирующего полюса) петлевое усиление начинает падать с наклоном 6 дБ/окт ( Плавное (с наклоном 6 дБ/окт) ослвбление петлевого усиления на высоких частотах необходимо для того, чтобы обеспечить устойчивую работу усилителя с ООС ). Напомню, что частота доминирующего полюса у большинства усилителей с глубокой ООС расположена в диапазоне частот от 2 до 5 кГц, а в операционных усилителях на микросхемах от 50 до 300 Гц.
То, что снижение частоты доминирующего полюса и попадание его в звуковой диапазон плохо сказывается на звуке, впервые заметили Я. Лохстрох и М.Отала (1973), однако они объяснили это явление образованием TIM-искажений (TIM (Transient Intermodulation distortion) возникают я результате «жесткого» ограничения скорости изменения сигнала на участке прямой ветви ООС до звена, формирующего в ней доминирующий полюс. Музыкальные сигналы, скорость которых так велика, что может оказаться ограниченной в стандартном усилителе с ООС, в природе не существуют), больше чем на десятилетне введя в заблуждение не только аудиофилов, но и разработчиков усилителей звуковой частоты.
На самом деле это явление можно объяснить в свете представлений о размывании сигнала петлей ООС. То, что ООС начинает хуже функционировать, когда петлевое усиление зависит от частоты сигнала, можно представить наглядно, рассмотрев работу нагруженного на реальный громкоговоритель усилителя, выходное сопротивление которого имитируется с помощью ООС.
Если на вход такого усилителя подать вспышку тона (рис. 5а) с частотой заполнения, равной частоте основного резонанса громкоговорителя, то, стремясь воспроизвести ее на выходе, усилитель сформирует в прямом пути петли ООС сигнал (управляющий токами выходных транзисторов), который имеет вид, показанный иа рис. 5б. На этом рисунке кружком обведен скачок фазы управляющего сигнала, который возникает в ответ на попытку громкоговорителя продолжить свои колебания на резонансной частоте.
Сравнивая рис. 5а и рис. 5б, можно увидеть, что изменчивость управляющего сигнала (внутри петли ООС) должна быть больше, чем у сигнала, действующего на входе усилителя.
И все было бы не так плохо, если бы изменчивость сигнала не ограничивалась «невидимыми» фильтрами внутри петли ООС. Однако именно из-за этого ограничения в момент прекращения вспышки тона управляемость усилителя нарушается, а сигнал на его выходе будет зависеть от хранящихся в памяти петли ООС, но уже прошедших ранее сигналов. Эта зона не совсем предсказуемого поведения усилителя обведена кружком на рис. 5в.
Отсутствие ясности и чистоты баса — это то, чтоа итоге имеет владелец усилителя (неважно, лампового или транзисторного), выходное сопротивление которого имитируется с помощью ООС.
О.: Я долго вас слушал и понял наконец, что вы настоящий объективист.
Ведь сначала вы асе объясняете и после этого рассказываете, как это должно звучать.
А.: Да, много лет назад мае пришлось наблюдать описанные Явления на макете усилителя «Бриг». Тогда я не смог разобраться, почему окончание вснышки тона в области нуля искажается, однако именно в то время я сделал первый шаг в сторону субъективизма. Я доверился своим ощущениям, когда услышал, как включение параллельно выходу усилителя (и одновременно громкоговорителю) резистора 4 Ом, вопреки господствовавшим тогда представлениям, улучшило звучание баса. Понять, в чем тут дело, мне удалось только 20 лет спустя.
***
В заключение я хочу остановиться на вопросах, которые, по-видимому, забыл задать Объективист.
Есть ли все-таки ощущаемое различие в звучании ламе и транзисторов?
Как объяснить, что простенький домашний усилитель на лампах «исправляет» студийную звукозапись, выполненную на транзисторном оборудовании?
Вопросы эти, судя по всему, будут долго витать в воздухе и исчерпывающего ответа нс получат.
Во-первых, очень трудно поставить чистый эксперимент, в котором без изменений электрической схемы лампу можно было бы заменять на транзистор. Кроме того, лампа лампе рознь (то же самое, наверное, можно сказать о транзисторах). Например, лампы одного типа, полностью совпадающие по конструкции, но изготовленные разными фирмами, звучат неодинаково. Вряд ли вакуум в ГДР хуже, чем в других странах, но именно лампы, изготовленные фирмой «RFT», звучат почти так же, как транзисторы. Думаю, причина в том, что плохо очищаются от примесей материалы, используемые для изготовления электродов лампы. Пусть скажут, что я фантазирую, но лампы с большим до размеру анодом имеют более привлекательное звучание, чем с маленьким, характер звучания послед. них более жесткий и визгливый. В этом легко убедиться, заменив в предусили-теле лампу ЕСС83 на другую того же типа, но с большим (или меньшим) анодом (Двойной триод ЕСС83 производится в трех вариантах конструкции, с высотой анода 11, 14 и 16 мм).
Маленький анод лампы — маленький кристалл транзистора: быть может, в этом разгадка феномена? Или Причиной является «отравленный» мышьяком или индием кристалл кремния? А p-n — переходы а этом кристалле, надо полагать, тоже что-то значат? Но все это — из области предположений. Достоверных данных о специфике звучания ламп и транзисторов, так же как и объяснений ей, пока нет.
Теперь о «ламповой чистке» транзисторных звукозаписей. Думаю, что здесь имеет место эффект гармонизации тракта «запись — воспроизведение». Усилитель на лампах с большим анодом довольно часто выделяет и даже «облагораживает» область частот от 400 до 600 Гц, возвращая таким образом слушателю «потерянную» деку скрипки, фундамент певческого голоса и даже насыщенность tutti симфонического оркестра. Налицо гармонизация тракта по тональному балансу.
Другая особенность ламповых усилителей — это приятная интегрированность их звучания, благодаря которой происходит как бы очистка транзисторных записей от раздражающих слушателя шероховатостей.
Этот эффект действительно можно иногда наблюдать, но одновременно из записи исчезают тонкие детали и штрихи. С моей точки зрения, выразительность звучания просто заменяется на большую комфортность, Но вполне естественно, что слушатель желает иметь определенный баланс между проработкой тонких деталей и интегрярованно-стью звучания, которую музыканты часто называют «связностью» (coherency). Кстати, при «живом» звучании музыки подобный баланс достигается специально подобранным соотношением прямого звука и реверберации в зале. Однако зачем что-то менять в естественно» балансе? Как оказалось, транзисторные записи действительно приа-яосят в восп рои з веди мую музыку дополнительную жесткость и шероховатость, особенно в верхнем регистре. Причиной, как мы уже показали, является гармонические и интермодуля-ционные искажения высших порядков. Немудрено поэтому, что слушатель предпочитает более интегрированный, чем при «живом» исполнении, характер звучания записей.
И все же для рассмотренной нами «чистки» транзисторных звукозаписей совсем не обязательно применять лампы. Из моего личного опыта следует, что похожий эффект может быть получен умелым подбором межблочных и выходных кабелей. Достаточно убедительный результат получается, если использовать провода типа OFC. Однако если в записи отсутствуют динамика. ясность, пространственность и натуральность, то ни лампы, ни кабели уже не помогут. Перечисленные мною признаки хорошего звучания в такой записи, по-видимому, утрачены навсегда.
Выводы
Так существует лн в действительности феномен транзисторного и лампового звучания? Думаю, что на интуитивном уровне можно отдать предпочтение лампе, как вакуумному провод-вику, перед имеющим кристаллическую структуру транзистором. Однако. кроме малоубедительных результатов прослушивания, данных, что транзи-стор при правильном его использова-нии звучит хуже, чем лампа, нет.
В то же время среди разработчиков «хай-эндовык» усилителей постепенно сформировалось мнение, что дело вовсе не в транзисторах, а в ООС. без которой не обходится ни один усилитель на транзисторах. Стало ясно: ООС разрушает музыкальный сигнал.
Объяснеаие это пришло, когда выяснилось, что в петле ООС циркулируют запаздывающие копии сигнала. Причиной образования этих копий стали сложные физические явления в проводниках и других используемых в усилителе элементах.
Как это ни парадоксально, вред от ООС в усилителях оказался большим, чем применение в них такого анахронизма, как выходной траяс форматор.
Если же усилитель на лампах выполнить в схемотехнике, близкой к транзисторным усилителям (то есть начать применять ООС), то преимущество ламп перед транзисторами будет сведено на нет.
Косвенным подтверждением этого можно считать постепенное исчезновение с аудиорынка сложных ламповых усилителей типа «OTL» (с бестраисфор-маторным выходом) по цене от 4 до 10 тысяч долларов и одновременное появление на нем простеньких усилителей на триодах с трансформаторным выходом по цене больше 200 тысяч долларов.
Думаю, что. если в транзисторном усилителе удастся когда-нибудь полностью избавиться от ООС, ламповый барьер будет преодолен.
(с) А. Лихницкий.
